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1行目: {{統計力学}} '''統計力学'''（とうけいりきがく、~~'''statistical~~[[英語]]：statistical ~~mechanics'''）~~mechanics）とは、系の[[微視的]]な物理法則を基に、[[巨視的]]な性質を導き出すための学問であり、'''統計物理学'''、'''統計熱力学'''とも呼ばれる。歴史的には系の[[熱力学]]的な性質を[[気体分子運動論]]の立場から演繹することを目的として[[ルートヴィッヒ・ボルツマン\|ボルツマン]]、[[ジェームズ・クラーク・マクスウェル\|マクスウェル]]らによって始められた。系の[[統計集団\|アンサンブル]]に応じて[[ミクロカノニカルアンサンブル]]（小正準集合）、[[カノニカルアンサンブル]]（正準集合）、[[グランドカノニカルアンサンブル]]（大正準集合）等がある。▼ {{Wikibooks\|統計力学I\|統計力学}}▼ ▲'''統計力学'''（とうけいりきがく、'''statistical mechanics'''）とは、系の[[微視的]]な物理法則を基に、[[巨視的]]な性質を導き出すための学問であり、'''統計物理学'''、'''統計熱力学'''とも呼ばれる。歴史的には系の[[熱力学]]的な性質を[[気体分子運動論]]の立場から演繹することを目的として[[ルートヴィッヒ・ボルツマン\|ボルツマン]]、[[ジェームズ・クラーク・マクスウェル\|マクスウェル]]らによって始められた。系の[[統計集団\|アンサンブル]]に応じて[[ミクロカノニカルアンサンブル]]（小正準集合）、[[カノニカルアンサンブル]]（正準集合）、[[グランドカノニカルアンサンブル]]（大正準集合）等がある。 == 解説 == <math>N(\gg 1)</math>個の粒子から成る古典的な系での任意の物理量<math>A</math>の時間平均値は {{Indent\|<math>\bar{A}=\lim_{T\rightarrow{}\infty}\frac{1}{T}\int_0^T A(\{p_i\},\{q_i\})dt</math>}} 26 ⟶ 25行目: {{Indent\|<math>\left\langle A \right\rangle_E=\frac{\int_{E<H(\{p_i\},\{q_i\})<E+\Delta{}E}A(\{p_i\},\{q_i\})d\Gamma}{W}</math>}} で与えられる。 == 関連記事項目 ==▼ * [[熱力学]]▼ * [[古典統計力学]]▼ * [[量子統計力学]]▼ * [[繰り込み群]]、[[ユニバーサリティークラス]]▼ * [[密度行列]]▼ * [[統計学]]▼ == 関連書籍 == 39 ⟶ 46行目: * 『ランダウ, リフシッツ統計物理学（下）』([[理論物理学教程\|ランダウ=リフシッツ理論物理学教程]] 第5巻) 小林秋男, 小川岩雄, 富永五郎, 浜田達二, 横田伊佐秋 (訳) 第3版 ISBN 978-4-00-005721-9 ▲{{Wikibooks\|統計力学I\|統計力学}} ▲==関連記事== ~~{{古典力学}}~~ ▲[[熱力学]] ▲[[古典統計力学]] ▲[[量子統計力学]] ▲[[繰り込み群]]、[[ユニバーサリティークラス]] ▲[[密度行列]] ▲[[統計学]] {{Physics-footer}} {{DEFAULTSORT:とうけいりきかく}} [[Category:力学]]

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