「密度汎関数理論」の版間の差分
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LDAにおいて、交換–相関エネルギーは典型的に交換部分と相関部分に分割される。
:{{math|''ε''<sub>XC</sub> {{=}} ''ε''<sub>X</sub> + ''ε''<sub>C</sub>}}
交換部分はデ
LDAは密度がどこでも同じであることを仮定する。このため、LDAは交換エネルギーを過小評価し、相関エネルギーを過大評価する傾向を有する<ref>{{Cite journal |last=Becke |first=Axel D. |s2cid=33556753 |date=2014-05-14 |title=Perspective: Fifty years of density-functional theory in chemical physics |journal=The Journal of Chemical Physics |volume=140 |issue=18 |pages=A301 |doi=10.1063/1.4869598 |pmid=24832308 |issn=0021-9606 |bibcode = 2014JChPh.140rA301B }}</ref>。交換および相関部分による誤差はある程度互いに相殺し合う傾向がある。この傾向を補正するため、真の電子密度の不均質性を考慮に入れるために密度の勾配の観点から拡張するのが一般的である。これによって、ある座標から離れた密度の変化に基づいた補正が可能となる。これらの拡張は[[一般化勾配近似]](GGA)と呼ばれ<ref>{{cite journal |last1=Perdew |first1=John P. |last2=Chevary |first2=J. A. |last3=Vosko |first3=S. H. |last4=Jackson |first4=Koblar A. |last5=Pederson |first5=Mark R. |last6=Singh |first6=D. J. |last7=Fiolhais |first7=Carlos |title=Atoms, molecules, solids, and surfaces: Applications of the generalized gradient approximation for exchange and correlation |journal=Physical Review B |date=1992 |volume=46 |issue=11 |pages=6671–6687 |doi=10.1103/physrevb.46.6671 |pmid=10002368 |bibcode = 1992PhRvB..46.6671P |hdl=10316/2535 |hdl-access=free}}</ref><ref>{{cite journal |last1=Becke |first1=Axel D. |title=Density-functional exchange-energy approximation with correct asymptotic behavior |journal=Physical Review A |date=1988 |volume=38 |issue=6 |pages=3098–3100 |doi=10.1103/physreva.38.3098 |bibcode=1988PhRvA..38.3098B |pmid=9900728}}</ref><ref>{{cite journal |last1=Langreth |first1=David C. |last2=Mehl |first2=M. J. |title=Beyond the local-density approximation in calculations of ground-state electronic properties |journal=Physical Review B |date=1983 |volume=28 |issue=4 |page=1809 |doi=10.1103/physrevb.28.1809 |bibcode=1983PhRvB..28.1809L }}</ref>、以下の形式を持つ。
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ホーヘンベルグ・コーンの定理を拡張して、スピン密度汎関数理論を得ることができる。
いま[[スピン角運動量|スピン]]の[[量子化 (物理学)|量子化]]軸を''z''方向にとり、その方向に外部[[磁場]]<math>H(\boldsymbol r)</math>がかけられているとする。ハミルトニアンにゼーマン項を導入すると元来のホーヘンベルグ・コーンの第一定理と同様の議論で、外部ポテンシャルおよび外部磁場は基底状態の電子スピン密度<math>n_{\uparrow}(\boldsymbol r),n_{\downarrow}(\boldsymbol r)</math>の汎関数であることが示される。また同第二定理で示されているようなホーヘンベルグ・コーンのエネルギースピン密度汎関数<math>E_\mathrm{HK}[n_{\uparrow},n_{\downarrow}]</math>も構成することができる。
スピン密度汎関数理論に置けるコーン・シャム理論の構成も容易である。この枠組みで、LDAに対応する交換相関エネルギーに対する近似は特に[[LSDA|局所スピン密度近似]] (Local Spin Density Approximation, [[LSDA]]) と呼ばれることもある。
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