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{{外縁天体の分類}}
[[画像:TheKuiperBelt_100AU_SDO.svg|right|thumb|250px|太陽系外縁天体の軌道要素と大きさをプロットしたもの。赤が散乱円盤天体。]]
'''散乱円盤天体''' (さんらんえんばんてんたい、{{lang-en-short|scattered disk object、SDO}}) は、[[太陽系]]の遠方領域にまばらな円盤状に分布する氷主体の[[太陽系小天体]]の一種であり、[[太陽系外縁天体]]の一角をなす<ref name="astrodic_tno"/><ref name="JSPS20060829"/>。これらの天体が構成する[[星周円盤]]は'''散乱円盤''' ({{lang-en-short|scattered disk}}) と呼ばれる。散乱円盤天体の[[軌道離心率]]は最大で 0.8 程度、[[軌道傾斜角]]は最大で 40° であり、[[近点・遠点|近日点]]は 30 [[天文単位|au]] (4.5{{e|9}} [[キロメートル|km]]) よりも遠い。散乱円盤天体が持つ極端な軌道は巨大惑星による重力散乱の結果であると考えられ、これらの天体は[[海王星]]からの[[摂動 (天文学)|摂動]]の影響にさらされ続けている<ref name="JSPS20060829"/>。
最も近い散乱円盤天体は太陽から 30-35 au の距離にまで接近するが、これらの天体の軌道は 100 au を超える領域にまで到達する。そのため散乱円盤天体は太陽系の中でも極めて低温で遠方の天体である<ref name="NASA_SolarSystem"/>。散乱円盤の最も内側部分は[[エッジワース・カイパーベルト]]と呼ばれる[[トーラス]]状の天体の分布と重複しているが<ref name="Morbidelli2008"/>、外側部分は太陽から遥かに離れた位置にまで広がっており、カイパーベルト天体と比べて[[黄道|黄道面]]よりもずっと離れる軌道を持つ{{refnest|group="注"|文献中では、「散乱円盤」と「カイパーベルト」という用語の使用には一貫性が見られない。一部の研究者にとってはこれらは別々の集団であり、また別の研究者にとっては散乱円盤はカイパーベルトの一部であり、この場合[[軌道離心率]]が小さい集団は「古典的カイパーベルト天体」と呼ばれる。場合によっては、同じ著者が一つの論文の中で用法を変えていることもある<ref name="McFadden2006"/>。太陽系内の小天体のカタログを編纂している[[国際天文学連合]]の[[小惑星センター]]ではこの区別を行っているため<ref name="CBAT20110103"/>、この記事内でも同様の扱いを行う。この基準では、[[太陽系外縁天体]]の中で最も重い天体であるエリスはカイパーベルト天体には属さず、冥王星が最も重いカイパーベルト天体となる。}}。
散乱円盤天体の軌道は不安定であるため、現在では天文学者は散乱円盤の領域が太陽系内の大部分の[[周期彗星]]の起源であると考えている。また[[木星]]と[[海王星]]の間に存在する氷天体の集団である[[ケンタウルス族 (小惑星)|ケンタウルス族]]天体は、散乱円盤から内太陽系へと軌道が遷移している最中の中間的な段階であると考えられている<ref name="Horner2004a"/>。最終的には、巨大惑星からの摂動によってこれらの天体は太陽に近い領域に送られ、周期彗星となる。存在が提唱されている[[オールトの雲]]の多くの天体も、散乱円盤に起源を持つと考えられている。[[分離天体]]と呼ばれるグループの分布は散乱円盤天体とは明確には分かれておらず、[[セドナ (小惑星)|セドナ]]などいくつかの天体は散乱円盤天体に含まれるとみなす場合もある<ref name="astrodic_sedna"/>。
== 発見 ==
{{see also|エッジワース・カイパーベルト#歴史}}
[[File:Eris and dysnomia2.jpg|thumb|300px|知られている中で最大の散乱円盤天体である[[エリス (準惑星)|エリス]] (中央) と、その[[衛星]][[ディスノミア (衛星)|ディスノミア]] (左)]]
[[天文学]]の分野では従来、太陽系内の天体を検出するために{{仮リンク|ブリンクコンパレーター|en|blink comparator}}のような装置が使われていた。これは、2回の露光の間にこれらの天体の天球上での位置が移動するためである。天体を検出するためには[[写真乾板]]や[[写真フィルム|フィルム]]の露光や現像などの時間を要する作業が必要であり、人々は存在が予想される天体をブリンクコンパレーターを用いて手動で検出していた<ref name="Kowal1979"/><ref name="astrodic_bc"/>。1980年代になると、[[望遠鏡]]に[[CCDイメージセンサ|CCD]]を搭載したカメラを用いることで、電子画像を直接生成し、[[デジタイズ|デジタル化]]して[[デジタル画像]]に変換することが可能となった。写真フィルムが入射光のうち 10% を捉えることが出来るのに対し、CCDはおよそ 90% とより多くの光を捉えることができ、また画像の比較は調整可能なコンピュータの画面上で行えるようになった。そのためサーベイの処理能力を向上させることが可能となった。その結果として新たな天体の発見が続出し、1992年から2006年の間に1000個を超える[[太陽系外縁天体]]が検出された<ref name="Sheppard2005"/>。
散乱円盤天体であると初めて認識された天体は {{mpl|(15874) 1996 TL|66}} であり<ref name="LuuMarsden1997"/><ref name="Davies1"/>、ハワイの[[マウナ・ケア山|マウナ・ケア]]を拠点とする天文学者によって1996年に発見された。同じサーベイによって1999年には {{mp|(181867) 1999 CV|118}}、{{mp|1999 CY|118}} と {{mp|1999 CF|119}} の3つの天体が同定された<ref name="jewitt2000"/>。現在散乱円盤天体に分類されている中で最初に発見された天体は、1995年に[[スペースウォッチ]]によって発見された {{仮リンク|(48639) 1995 TL8|en|(48639) 1995 TL8|label=(48639) 1995 TL<sub>8</sub>}} である<ref name="McFadden2006"/><ref name="Schmadel2003"/>。
2020年の時点で、700個近くの散乱円盤天体が発見されている<ref name="MPC"/>。この中には、[[:en:229762 Gǃkúnǁʼhòmdímà|Gǃkúnǁʼhòmdímà]] や<ref name="Schwamb2008"/> {{mpl|2002 TC|302}}、[[エリス (準惑星)|エリス]]<ref name="MPC2"/>、[[セドナ (小惑星)|セドナ]]、{{仮リンク|(474640) 2004 VN112|en|(474640) 2004 VN112|label=(474640) 2004 VN<sub>112</sub>}} がある<ref name="Buie2007"/>。カイパーベルト天体と散乱円盤天体の数はおおむね等しいと考えられているが、散乱円盤天体の方がずっと遠方に存在するため観測バイアスがあり、観測されている散乱円盤天体の数は遥かに少ない<ref name="dynam"/>。
== 海王星以遠の空間の下位区分 ==
{{main|太陽系外縁天体}}
[[File:TheKuiperBelt Projections 100AU Classical SDO.svg|thumb|300px|散乱円盤天体 (黒)、古典的カイパーベルト天体 (青) および[[共鳴外縁天体|5:2共鳴]]に入っているカイパーベルト天体 (緑) の軌道離心率と傾斜角の比較。上が黄道面に垂直な方向から見た図、下が黄道面を真横から見た図。]]
既知の[[太陽系外縁天体]]はしばしば、[[エッジワース・カイパーベルト天体]]と散乱円盤天体の2つの下位分類に分割される<ref name= MorbidBrown/>。太陽系外縁天体の第三のグループとしては[[オールトの雲]]の存在が提唱されているが、これは観測では直接確認されていない<ref name="Morbidelli2008"/>。何人かの研究者は散乱円盤と内オールトの雲の間にさらなる過渡的な空間が存在することを提唱しており、この領域には[[分離天体]]と呼ばれる天体が存在する<ref name="gomes"/>。
=== 散乱円盤とカイパーベルト ===
{{see also|エッジワース・カイパーベルト|エッジワース・カイパーベルト天体}}
エッジワース・カイパーベルトは比較的厚いトーラス状 (あるいはドーナツ状) の分布をしており、30 au から 50 au まで広がっている<ref name="De SanctisCapria2001"/>。[[エッジワース・カイパーベルト天体]]は、[[海王星]]の影響を受けていない軌道にある[[キュビワノ族|古典的カイパーベルト天体]] (キュビワノ族) と、海王星との何らかの[[軌道共鳴]]を起こしている[[共鳴外縁天体]]の2種類に大別される。共鳴外縁天体は例えば、海王星が3回公転する間に天体が2回公転する 2:3 共鳴や、海王星が2回公転する間に天体が1回公転する 1:2 共鳴といった軌道共鳴を起こしている。これらの共鳴のため、共鳴外縁天体は海王星に重力的に散乱させられるほど接近することはなく、太陽系の年齢の間に海王星の重力的な影響によって排除されることなく存在し続けることが出来る<ref name="JSPS20060829"/><ref name="astrodic_rtno"/>。2:3 共鳴を起こしている天体の中で最も大きいものが[[冥王星]]であるため、これらは[[冥王星族]]として知られている<ref name="JSPS20060829"/><ref name="astrodic_plutino"/>。また 1:2 共鳴を起こしているものは[[トゥーティノ族]]として知られている<ref name="twotino"/>。
カイパーベルトとは対照的に、散乱円盤にある天体は海王星によって軌道を乱されうる<ref name= dynam2/>。散乱円盤天体はその近日点 (~30 au) に接近した際には海王星の重力の影響を受ける範囲に入るが、遠日点付近ではそれよりも何倍も遠ざかる<ref name=gomes/>。ある研究では、[[木星]]と海王星の軌道の間にある氷主体の小天体である[[ケンタウルス族 (小惑星)|ケンタウルス族]]は、海王星によって太陽系の内側へ散乱された天体であることが示唆されており<ref name=horner2003/>、海王星以遠の散乱天体と対比して海王星以内天体 (cis-Neptunian object)<ref name="astrodic_tno"/> と呼ばれている{{refnest|group="注"|天文学者の John L. Remo は、海王星以内天体には地球型惑星が巨大ガス惑星、惑星の衛星、小惑星、海王星軌道より内側のメインベルト彗星を含むとしている<ref name="Remo2007"/>。}}。{{mpl|(29981) 1999 TD|10}} のようないくつかの天体はこの区別が曖昧であり<ref name="spacecom19991111"/>、全ての[[太陽系外縁天体]]を公式に分類している[[小惑星センター]]は、ケンタウルス族と散乱円盤天体を一緒にまとめている<ref name= MPC/>。
小惑星センターはカイパーベルト天体と散乱円盤天体を明確に区別しており、安定な軌道にあるものをカイパーベルト天体、散乱された軌道にあるものを散乱円盤天体およびケンタウルス族としている<ref name= MPC/>。しかしカイパーベルトと散乱円盤の違いは明瞭なものではなく、多くの天文学者は散乱円盤は分離したグループではなくカイパーベルトの外部領域であると見ている。散乱円盤天体に対しては、「散乱カイパーベルト天体」({{lang-en-short|scattered Kuiper-belt object, SKBO}})<ref name="Kobayashi2005"/> という別の用語も用いられる場合がある<ref name="Jewitt2008"/>。
天文学者の Morbidelli と[[マイケル・ブラウン (天文学者)|マイケル・ブラウン]]はカイパーベルト天体と散乱円盤天体の違いについて、後者は海王星との近接および遠隔遭遇によって[[軌道長半径]]が移動させられたものであるが、前者はそのような近接遭遇を経験していないものであるという区分を提案した<ref name= MorbidBrown/>。この描写は彼ら自身が注記している通り、太陽系の年齢の期間にわたっては適切なものではない。これは、軌道共鳴に捕獲された天体は何度も散乱された状態から散乱されていない状態を相互に移行しうるからである<ref name= MorbidBrown/>。つまり、太陽系外縁天体は時間とともにカイパーベルトと散乱円盤の間を行き来しうる。そのため彼らは天体を定義する代わりに領域をもって定義することを選択し、海王星の[[ヒル球]]の範囲内で遭遇した天体が留まることの出来る軌道空間の領域を散乱円盤と定義した。そしてカイパーベルト天体は軌道長半径が 30 au 以上の天体が存在する領域と定義した<ref name= MorbidBrown/>。
=== 分離天体 ===
{{main|分離天体}}
{{See also|セドノイド}}
小惑星センターは、太陽系外縁天体の[[セドナ (小惑星)|セドナ]]を散乱円盤天体に分類している。セドナの発見者であるマイケル・ブラウンは、この天体は散乱円盤天体の一員ではなく、内オールトの雲に分類されるべきであると提案している。これはセドナの近日点距離は 76 au であり、巨大惑星との重力的な相互作用によって影響を受けるには遠すぎるためである<ref name="Sedna"/>。この定義のもとでは、近日点距離が 40 au よりも大きい天体は散乱円盤よりも外部に分類されることになる<ref name="Kobe"/>。
このような天体はセドナだけではない。{{仮リンク|(148209) 2000 CR105|en|(148209) 2000 CR105|label={{mp|(148209) 2000 CR|105}}}} (セドナより前に発見) と {{仮リンク|(474640) 2004 VN112|en|(474640) 2004 VN112|label={{mp|(474640) 2004 VN|112}}}} は、近日点は海王星の影響を受けないほど遠い距離にある。これらの天体の発見をきっかけとして、天文学者の間では "extended scattered disc object" (E-SDO) という新しい天体の分類が議論されるようになった<ref name="e-sdo"/>。{{mp|(148209) 2000 CR|105}} も内オールトの雲の天体であるか、あるいは散乱円盤と内オールトの雲を遷移する天体である可能性が高い。最近では、これらの天体は「'''[[分離天体]]'''」({{lang-en-short|detached object}})<ref name= Jewitt2006/><ref name="detached"/>や、"distant detached object (DDO)" と呼ばれる<ref name="Gomez 2006"/>。
散乱円盤天体と分離天体の領域には明確な境界は存在しない<ref name="Kobe"/>。Gomes らは散乱円盤天体を、[[離心率]]の大きな軌道を持ち、近日点が海王星より遠方にあり、軌道長半径が海王星との 1:2 共鳴になる値よりも大きいものと定義している。この定義では、全ての distant detached object は散乱円盤天体となる<ref name="gomes"/>。分離天体の軌道は海王星による散乱によっては形成することができないため、別の恒星の太陽系への近接遭遇や<ref name="Morbidelli2004"/><ref name="PfalznerBhandare2018"/>、遠方の惑星サイズの天体の存在など<ref name="Gomez 2006"/>、別の散乱メカニズムが提案されている。その他には、これらの天体は近傍を通過する恒星から捕獲したものだとする説も提唱されている<ref name="JílkováPortegies Zwart2015"/>。
J. L. Elliott らによる、[[:en:Deep Ecliptic Survey|Deep Ecliptic Survey]] による2005年の研究報告で導入された分類手法では、"scattered-near" (典型的な散乱円盤天体に相当) と "scattered-extended" (分離天体) という2つのカテゴリを区別している<ref name="ElliotKern2005"/>。Scattered-near 天体は、その軌道は共鳴を起こしておらず、惑星と交差する軌道にはなく、また海王星に対する{{仮リンク|ティスラン・パラメータ|en|Tisserand's parameter}}が3よりも小さいものとしている<ref name="ElliotKern2005"/>。一方で Scattered-extended 天体は海王星に対するティスラン・パラメータが3より大きく、時間平均した離心率が0.2より大きいものとしている<ref name="ElliotKern2005"/>。
[[ブレット・J・グラドマン]]、[[ブライアン・マースデン]]と C. Van Laerhoven によって2007年に導入された別の分類手法では、ティスラン・パラメータの代わりに1000万年にわたる軌道積分を用いている<ref name="ArizonaBook_Gladman2007"/>。天体の軌道が共鳴を起こしておらず、軌道長半径が 2000 au を超えず、そして軌道積分の間、その軌道長半径が 1.5 au 以上の移動を起こすものは散乱円盤天体としての条件を満たす<ref name="ArizonaBook_Gladman2007"/>。グラドマンらはこれらの天体の現在の移動性を強調するため、"scattering disk object" という用語を提案している<ref name="ArizonaBook_Gladman2007"/>。天体が上記の散乱円盤天体としての定義を満たさないが、軌道離心率が 0.240 を超える場合、その天体は "detached TNO" として分類される<ref name="ArizonaBook_Gladman2007"/> (より小さな離心率を持つ天体は古典的カイパーベルト天体とみなされる)。この分類手法では、散乱円盤は海王星の軌道から、内オールトの雲の領域とみなされる 2000 au の距離にまで広がっていることになる。
== 軌道 ==
[[File:KBOs and resonances.png|right|thumb|440px|太陽系外縁天体の分布を示した図。横軸は軌道長半径、縦軸は軌道傾斜角である。散乱円盤天体は灰色で示されており、海王星との共鳴に入っている天体は赤で示されている。古典的カイパーベルト天体 (キュビワノ族) とセドノイドはそれぞれ青と黄色で示されている。]]
散乱円盤は非常に動的な環境である<ref name="dynam"/>。散乱円盤にある天体は依然として海王星によって軌道を乱される余地があるため、これらの天体の軌道は、外側に散乱されてオールトの雲へ向かうか、あるいは内側へ散乱されてケンタウルス族となり最終的には[[彗星|木星族彗星]]になるなどして、常に破壊される危険にさらされている<ref name="dynam"/>。そのためグラドマンらは、この領域を scattered (散乱された) ではなく、scattering (散乱している) 円盤と呼ぶほうが好ましいと提案している<ref name="ArizonaBook_Gladman2007"/>。カイパーベルト天体とは異なり、散乱円盤天体の軌道は[[黄道]]から40度にまで傾いているものも存在する<ref name="BertoldiAltenhoff2006"/>。
散乱円盤天体は、典型的には中程度から大きな軌道離心率を持ち、軌道長半径が 50 au よりも大きいが、近日点付近では海王星の影響下にある天体として特徴付けられる<ref name="tjl2000"/>。近日点距離が 30 au 程度であることは散乱円盤天体を決定づける特徴の一つであり、このために海王星からの重力的な影響を受けることになる<ref name="jewitt2000"/>。
古典的カイパーベルト天体 ([[キュビワノ族]]) は散乱円盤天体とは大きく異なる。全てのキュビワノ族天体のうち 30% 以上は軌道傾斜角が小さく円に近い軌道を持ち、離心率の分布を見ると 0.25 で最も多くなる<ref name="Levison2003"/>。キュビワノ族天体の離心率は0.2から0.8までの範囲を取る。散乱円盤天体の軌道傾斜角はより極端なカイパーベルト天体のものと似ているが、カイパーベルト天体の大部分のように黄道に近い軌道を持つ散乱円盤天体は非常に少ない<ref name="dynam"/>。
散乱円盤における天体の運動はランダムであるが似たような方向に従う傾向があり、このことは散乱円盤天体は海王星との一時的な軌道共鳴に捕獲される可能性があることを意味する。散乱円盤における共鳴軌道の可能性の例としては、1:3、2:7、3:11、5:22 と 4:79 などがある<ref name="gomes"/>。
== 形成 ==
{{see also|太陽系の形成と進化}}
[[File:Lhborbits.png|thumb|400px|外惑星とカイパーベルトのシミュレーションを示した図。a) 木星と土星が 2:1 共鳴に入る前 b) 海王星の軌道移動後の太陽系内部へのカイパーベルト天体の散乱 c) 木星によるカイパーベルト天体の放出後]]
散乱円盤がどのようにして形成されたのかについては、依然として理解が進んでいない。観測された全ての特性を説明することができるようなカイパーベルトと散乱円盤の形成モデルはまだ提唱されていない<ref name="MorbidBrown"/>。
現在のモデルによると、散乱円盤はカイパーベルト天体が海王星やその他の外惑星との重力的な相互作用によって、軌道離心率と軌道傾斜角が大きな軌道へと散乱された際に形成されたと考えられる<ref name="Duncan Levison 1997"/>。この過程が発生するまでの時間は未だにはっきりと分かっていない。ある仮説では太陽系の年齢に等しい期間であると推定しており<ref name="LevisonDuncan1997"/>、別の仮説では散乱は海王星が初期の移動を起こしている最中に比較的急速に起きたと推定している<ref name="shuffle"/>。
散乱円盤が太陽系の年齢にわたって継続的に形成されるとする理論モデルでは、カイパーベルト内での弱い共鳴 (例えば 5:7 や 8:1 など) や、あるいはより強い共鳴の境界において、天体は数百万年にわたって弱い軌道不安定性を発達させる可能性があるとしている。
特に 4:7 共鳴は不安定性が強い。その他にも、カイパーベルト天体は重い天体が付近を通過したり、衝突を介することによっても不安定な軌道へと移行しうる。時間の経過とともに、これらの個々の事象から徐々に散乱円盤が形成されていくと考えられる<ref name="gomes"/>。
コンピュータシミュレーションでは、より早い段階での急速な散乱円盤の形成が示唆されている。最新の理論では、[[天王星]]も海王星も[[土星]]以遠でのその場形成ではできないことが示唆されている。これは、現在の天王星や海王星がある遠方ではこのような大きな質量を形成するだけの十分な始原的な物質が存在しないからである。その代わりこれらの惑星と土星は現在よりも木星に近い位置で形成されたが、おそらくは散乱された天体との[[角運動量]]の交換を介して、太陽系の進化の初期段階に外側へ飛ばされた可能性がある<ref name=migration/>。木星と土星の軌道が 2:1 共鳴の位置に変化すると (すなわち土星が一回公転する間に木星が二回公転する状態)、両者の重力的な影響によって天王星と海王星の軌道が乱され、海王星は原始カイパーベルトの一時的な「カオス」状態の中に送り込まれる<ref name="shuffle"/>。海王星が外側へ移動するにつれ、多くの太陽系外縁天体をより軌道離心率の大きい軌道へと散乱させる<ref name="Duncan Levison 1997" /><ref name="ThommesDuncan2002"/>。このモデルでは、散乱円盤にある天体の 90% 以上はこの移動の最中に海王星との共鳴によって現在の離心率の大きい軌道へと送り込まれていると考えられ、したがって散乱円盤の天体はそれほど散乱された天体ではない可能性があるとしている<ref name=migration/>。
== 組成 ==
[[File:2003 UB313 near-infrared spectrum.png|thumb|300px|エリスと冥王星の[[赤外線]][[スペクトル]]。共通するメタンの吸収線が強調されている。]]
散乱円盤天体はその他の太陽系外縁天体と同様に低密度であり、[[水]]や[[メタン]]などの凍った揮発性物質が組成の大部分を占めている<ref name="dynam3"/>。選択されたカイパーベルト天体と散乱円盤天体のスペクトル解析からは、似た組成の特徴が明らかになっている。例えば、[[冥王星]]と[[エリス (準惑星)|エリス]]はどちらもメタンの特徴を示す<ref name="methane"/>。
天文学者は当初、全ての太陽系外縁天体は同じ領域に起源を持ち同じ物理過程を経験してきたため、どれも似た赤い表面を示すと考えていた<ref name="dynam3"/>。特に、散乱円盤天体は表面に多くのメタンを持ち、[[太陽]]からのエネルギーによって複雑な[[有機化合物]]に化学変化させられていると予想されていた。これは青い光を吸収し、赤っぽい色相を作り出す<ref name="dynam3"/>。大部分の古典的カイパーベルト天体はこの色相を示すが、散乱円盤天体はそうではなく、白か灰色っぽい見た目を呈する<ref name="dynam3"/>。
散乱円盤天体の色の一つの説明としては、衝突によって白い地下層が露出したというものがある。別の説明としては、散乱円盤天体は太陽からの距離が大きく離れていることにより、[[地球型惑星]]と巨大ガス惑星の組成の勾配に似た、天体間の組成の勾配が形成されたというものがある<ref name="dynam3"/>。散乱円盤天体であるエリスの発見者マイケル・ブラウンは、この天体が白っぽい色を示すのは、現在の太陽からの距離ではエリスのメタン大気が表面全体で凍り付き、数インチの厚みを持つ明るい白い氷の層を形成しているからであると提唱している。反対に[[冥王星]]は太陽により近い距離にあり、メタンは[[アルベド]]の高い低温の領域のみでしか凍結することができないほどに温かいため、氷が存在しない[[ソリン (物質)|ソリン]]に覆われた低アルベド領域が形成されると考えられる<ref name="methane"/>。
== 彗星との関係 ==
{{main|彗星|短周期彗星}}
[[File:Tempel 1 (PIA02127).jpg|thumb|木星族彗星の[[テンペル第1彗星]]]]
[[エッジワース・カイパーベルト]]は、当初黄道面に近い軌道を持つ短周期彗星の起源であると考えられていた。しかし1992年以降のカイパーベルト領域の研究では、カイパーベルトにある天体の軌道は比較的安定であり、短周期彗星は天体の軌道が一般により不安定である散乱円盤に起源を持つことが示された<ref name="Gladman2005"/>。
彗星は短周期彗星と長周期彗星の2つのカテゴリに緩く分割され、後者は[[オールトの雲]]に起源を持つと考えられている。短周期彗星のうち2つの主要なカテゴリには、木星族彗星とハレー型彗星<ref name="JAXA_comet"/>がある<ref name="dynam"/>。ハレー型彗星はその原型である[[ハレー彗星]]から名付けられたものであり、オールトの雲に起源を持つが巨大惑星の重力によって内部太陽系へと引き込まれたものであると考えられている<ref name="matter"/>。一方で木星族彗星は散乱円盤に起源を持つと考えられている<ref name="dynam2"/>。ケンタウルス族天体は、散乱円盤天体と木星族彗星の力学的に中間的な状態にあるものだと考えられる<ref name="horner2003"/>。
木星族彗星の多くが散乱円盤に起源を持つと思われるにも関わらず、散乱円盤天体と木星族彗星の間には多くの違いがある。ケンタウルス族の天体は多くの散乱円盤天体と同様に赤っぽいか中間的な色相を持つが、木星族彗星の核は青みが強く、化学的もしくは物理的に根本的な違いがあることを示している<ref name="matter"/>。この説明として、[[核 (彗星)|彗星の核]]は太陽に接近するにつれ、地下の物質が古い物質を埋めることによって表面を更新しているという仮説が提唱されている<ref name="matter"/>。
== 主な散乱円盤天体 ==
* {{mpl|(15874) 1996 TL|66}} - 1996年に発見され、散乱円盤天体に分類された初めての天体<ref name="LuuMarsden1997"/><ref name="Davies1"/>。
* {{仮リンク|(48639) 1995 TL8|en|(48639) 1995 TL8|label={{mp|(48639) 1995 TL|8}}}} - 散乱円盤天体の中で初めて発見された天体 (1995年発見)<ref name="McFadden2006"/><ref name="Schmadel2003"/>。
* (136199) [[エリス (準惑星)|エリス]] - [[準惑星]]。
* {{mpl|(84522) 2002 TC|302}} - [[準惑星候補の一覧|準惑星に分類される可能性のある天体]]。
* {{mpl|2004 XR|190}} - 離心率が小さく傾斜角が大きい (e=0.11, i=46.8) 特異な軌道を持つ。準惑星候補天体。
* {{mpl|(308933) 2006 SQ|372}}、{{mpl|(87269) 2000 OO|67}} - 公転周期が1万年を超える天体。
== 脚注 ==
=== 注釈 ===
<references group="注"/>
=== 出典 ===
{{Reflist|2|refs=
<ref name="astrodic_tno">{{cite web | url = http://astro-dic.jp/trans-neptunian-object-5/ | title = 天文学辞典 » 太陽系外縁天体 | author = | authorlink = | coauthors = | date = | format = | work = 天文学辞典 | publisher = [[日本天文学会]] | pages = | language = | archiveurl = | archivedate = | quote = | accessdate = 2020-04-16}}</ref>
<ref name="JSPS20060829">{{cite web | url = https://www.wakusei.jp/news/announce/2006/2006-08-29/ | title = 冥王星の起源と太陽系外縁部の構造 | author = | authorlink = | coauthors = | date = 2006-08-29 | format = | work = | publisher = [[日本惑星科学会]] | pages = | language = | archiveurl = | archivedate = | quote = | accessdate = 2020-04-16}}</ref>
<ref name="NASA_SolarSystem">{{cite web | url = https://imagine.gsfc.nasa.gov/features/cosmic/solar_system_info.html | title = The Cosmic Distance Scale | author = Maggie Masetti | authorlink = | coauthors = | date = | format = | work = | publisher = [[アメリカ航空宇宙局]] | pages = | language = | archiveurl = | archivedate = | quote = | accessdate = 2020-04-16}}</ref>
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<ref name="JAXA_comet">{{cite web | url = https://fanfun.jaxa.jp/feature/detail/1172.html | title = 謎に満ちているからこそ彗星は面白い！～アイソン彗星に沸いた日本列島～国立天文台副台長 渡部潤一 | ファン!ファン!JAXA! | author = 渡部潤一 | authorlink = 渡部潤一 | coauthors = | date = | format = | work = ファン!ファン!JAXA! | publisher = [[宇宙航空研究開発機構]] | pages = | language = | archiveurl = | archivedate = | quote = | accessdate = 2020-05-09}}</ref>
<ref name="dynam2">{{cite book | title = Encyclopedia of the Solar System | chapter = Kuiper Belt Dynamics | first = Alessandro | last = Morbidelli | first2 = Harold F. | last2 = Levison | publisher = Academic Press | date = 2007 | editor = Lucy-Ann Adams McFadden | editor2 = Paul Robert Weissman | editor3 = Torrence V. Johnson | edition = 2nd | location = Amsterdam; Boston | isbn = 978-0-12-088589-3 | pages = [https://archive.org/details/encyclopediaofso0000unse_u6d1/page/589 589–604] | chapter-url = https://archive.org/details/encyclopediaofso0000unse_u6d1/page/589 }}</ref>
<ref name="matter">{{cite journal|title=From Kuiper Belt Object to Cometary Nucleus: The Missing Ultrared Matter|first=David C. |last=Jewitt |volume=123 |pages=1039–1049 |date=2001 |journal=The Astronomical Journal |doi=10.1086/338692 |bibcode=2002AJ....123.1039J |issue=2 |url=http://pdfs.semanticscholar.org/9b63/4b7bf2b08f6bafae8bbe61fec60d36de6346.pdf }}</ref>
}}
== 関連項目 ==
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{{冥王星型天体}}
{{DEFAULTSORT:さんらんえんはんてんたい}}
[[Category:太陽系]]
[[Category:太陽系外縁天体]]
[[Category:散乱円盤天体|*]]
[[Category:小惑星の軌道]]
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