「ソボレフ空間」の版間の差分
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[[数学]]において'''ソボレフ空間'''(ソボレフくうかん、{{lang-en|''Sobolev space''}})は、
ソボレフ空間の名称は[[ロシア人]][[数学者]]の[[セルゲイ・ソボレフ]]に因む。ソボレフ空間の重要性は、[[偏微分方程式]]の解というものは古典的な意味での導
== 導入 ==
[[
ソボレフ空間はそのような偏微分方程式の解を求めるための空間の現代的な代替物である。
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== 単位円上のソボレフ空間 ==
まずは[[単位円]] '''T''' 上で定義される 1-次元(1-変数
この定義とともに、ソボレフ空間には自然な[[ノルム]]
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:<math>\|f\|_{k,p}=\left(\sum_{i=0}^k \|f^{(i)}\|_p^p\right)^{\!\!1/p} = \left(\sum_{i=0}^k \int |f^{(i)}(t)|^p\,dt \right)^{\!\!1/p}</math>
を入れることができて、空間 ''W''<sup>''k'',''p''</sup> はこのノルム ‖•‖<sub>''k'',''p''</sub> に関して[[バナッハ空間]]となる。このノルムは、
:<math>\|f^{(k)}\|_p + \|f\|_p</math>
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=== 他の例 ===
簡単な記述を持つほかのソボレフ空間としては、たとえば開区間 (0, 1) 上で[[絶対連続]]な
空間 ''W''<sup>''k'',∞</sup> はすべて(ノルム付き)[[多元環]]となる。つまりこのソボレフ空間のふたつの
=== ''k'' が非整数値であるようなソボレフ空間 ===
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:<math>\|f\|^2_{s,2}=\sum (1+n^2)^s|\hat{f}(n)|^2</math>
で定義され、ソボレフ空間 ''H''<sup>''s''</sup> はノルムが有限な
==== 分数階微分 ====
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:<math>\|f\|_{s,p}=\|f\|_p+\|F^s(f)\|_p</math>
によって定義され、通常の場合と同様にソボレフ空間がソボレフノルム有限な
==== 複素補間 ====
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== 多次元領域上のソボレフ空間 ==
ここでは '''R'''<sup>''n''</sup> と '''R'''<sup>''n''</sup> の部分集合 ''D'' 上のソボレフ空間を考える。単位円上での話を実数直線上のものに変えるには、フーリエの公式の技術的な変更のみ行えばよい(基本的には[[フーリエ級数]]を[[フーリエ変換]]に取り替えて、和を積分にする)。多次元への移行は、まさにその定義からしてもっと複雑なものになる。1-次元の場合の、 ''f''<sup>(''k''−1)</sup> が ''f''<sup>(''k'')</sup> の積分になっているという仮定は一般化できない。このことの最も単純な解決法は微分を[[超
形式的な定義を以下に与える。''D'' を '''R'''<sup>''n''</sup> の開集合、''k'' を[[自然数]]とし、1 ≤ ''p'' ≤ +∞ とする。ソボレフ空間 ''W''<sup>''k'',''p''</sup>(''D'') は ''D'' 上で定義される
:<math>f^{(\alpha)} = \frac{\partial^{| \alpha |} f}{\partial x_{1}^{\alpha_{1}} \dots \partial x_{n}^{\alpha_{n}}}</math>
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\| f \|_{H^s}^2 = \int_{\mathbf{R}^n}(1 + |\xi|^2)^s|\hat{f}(\xi)|^2\,d\xi < +\infty \right\}</math>
として定義することができる(フーリエ変換がユニタリ変換であるという事実を用いる)。しかし、 ''D'' が '''R'''<sup>''n''</sup> あるいはトーラス '''T'''<sup>''n''</sup> のように周期的領域でない場合、非周期敵領域上の
:<math>(f, g)_{H^{s} (D)} = (f, g)_{H^{k} (D)} + \sum_{|\alpha|=k}\,\iint\limits_{D\times D}\frac{(f^{(\alpha)}(x) - f^{(\alpha)}(y))(g^{(\alpha)}(x)-g^{(\alpha)}(y))}{| x - y |^{n + 2 t}} \,dxdy</math>
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=== 例 ===
たとえば ''W''<sup>1,1</sup> が連続
:<math>f(x) = \frac1{| x |^{\alpha}}</math>
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となることは[[同値]]である。直観的にはより高次元における単位球体は「より小さい」ため、''f'' の 0 における爆発は ''n'' が大きいとき「無視できる」ということである。
=== ソボレフ
Ω を '''R'''<sup>''n''</sup> の開集合とし、1 ≤ ''p'' ≤ ∞ とする。
より強い結果として、これは ''p'' = ∞ においても正しい。''W''<sup>1,∞</sup>(Ω) に属する
=== 境界上での値が消える
Ω を '''R'''<sup>''n''</sup> の開集合とする。ソボレフ空間 ''W''<sup>1,2</sup>(Ω) = ''H''<sup>1</sup>(Ω) はヒルベルト空間で、重要な部分空間として Ω 上のコンパクト台付き無限回微分可能な
:<math>\|f\|_{H^1} = \left(\int_\Omega (|f|^2 + |\nabla f|^2) \right)^{\!\!1/2}</math>
によって与えられる。Ω が正則な境界を持つとき、''H''<sup>1</sup><sub>0</sub>(Ω) は ''H''<sup>1</sup>(Ω) に属する
:<math>f(x) = \int_a^x f'(t) dt \quad (x \in [a, b])</math>
の形の連続
:<math>\int_\Omega | f|^2 \le C^2 \, \int_\Omega |\nabla f|^2, \quad f \in H^1_0(\Omega)</math>
161行目:
:<math>W^{k,p}\subseteq W^{m,q}</math>
であり、この埋め込みは連続であるというものである。さらに ''k'' > ''m'' かつ ''k'' − ''n''/''p'' > ''m'' − ''n''/''q'' ならばこの埋め込みは完全連続となる(このことはしばしば'''コンドラコフの定理'''と呼ばれる)。''W''<sup>''m'',∞</sup> に属する
'''R'''<sup>''n''</sup> のように非コンパクト多様体に対しても埋蔵定理に類似の結果が存在する{{harv|Stein|1970}}。
175行目:
: ここでいうトレースは「縁取り」の意味であって、行列の[[跡 (線型代数学)|トレース]]とは関係が無い。
このトレース写像 ''P'' は ''H''<sup>''s''</sup>(''X'') を定義域に持つものとして定義され、その像は丁度 ''H''<sup>''s''−1/2</sup>(∂''X'') となる。厳密に言えば、''P'' ははじめに[[無限回微分可能な
''W''<sup>''s'',''p''</sup> のトレース写像による像を同定することは相当に困難で、[[実補間]]の道具を必要とする。結果として得られる空間は[[ベソフ空間]]<sup>[[:en:Besov space|(en)]]</sup>である。''W''<sup>''s'',''p''</sup>-空間の場合には、微分の 1/2 が減少するのではなく、1/''p'' が減少するということがわかる。
181行目:
== 作用素の拡張 ==
''X'' をその境界が行儀悪すぎないような(たとえば境界が多様体になっているとか、あるいはより自由だがより曖昧な「錐体条件」を満足するなど)開領域とすると、''X'' 上の
# ''Au''(''x'') = ''u''(''x'') が殆ど全ての ''x'' ∈ ''X'' で成立し、
194行目:
=== ゼロ拡張 ===
コンパクト台無限回微分可能
; 定理: ''X'' は ''m'' ≥ ''s'' について一様 ''C''<sup>''m''</sup>-正則で、''P'' は''H''<sup>''s''</sup>(''X'') の元 ''u'' を<div style="margin: 1ex auto 1ex 2em;"><math>\left.\left(u,\frac{du}{dn}, \dots, \frac{d^k u}{dn^k}\right)\right|_G</math></div>へ写す線型写像とする。ここで ''d''/''dn'' は ''G'' の法線方向への微分で、''k'' は ''s'' より小さい最大の整数である。このとき ''H''<sup>''s''</sup><sub>0</sub> はちょうど ''P'' の核に等しい。
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