「プロパゲーター」の版間の差分
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:<math>K(x,t;x',t')=K(x,x';t-t') ~.</math>
[[:en:Wave_packet#Free_propagator|1次元の自由粒子のプロパゲーター]]は、{{仮リンク|鞍点近似|en|saddle-point approximation<!-- 「[[:en:Method of steepest descent]]」へ、リダイレクト -->}}を通じて、右を無限遠点として表現<ref>[http://planetmath.org/encyclopedia/SaddlePointApproximation.html Saddle point approximation], planetmath.org</ref> は、次のようになる。
{{Equation box 1
|indent =:
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==相対論的プロパゲーター==
相対論的量子力学や[[場の量子論]]では、プロパゲーターは{{仮リンク|ローレンツ不変<!-- リダイレクト先の「[[ローレンツ変換]]」は、[[:en:Lorentz transformation]] とリンク -->|en|Lorentz invariant<!-- 「[[:en:Lorentz covariance]]」へ、リダイレクト -->}}である。プロパゲーターは 2つの[[時空]]の点の間を移動する[[基本粒子|粒子]]の振幅を与える。
<!---In relativistic quantum mechanics and [[quantum field theory]] the propagators are [[Lorentz invariant]]. They give the amplitude for a [[Elementary particle|particle]] to travel between two [[spacetime]] points.-->
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ここに <math>\partial\!\!\!/ := \gamma^\mu \partial_\mu</math> である。
[[ゲージ理論]]の中の{{仮リンク|ゲージボゾン|en|gauge boson<!-- [[:ja:ゲージ粒子]] とリンク -->}}のプロパゲーターは、ゲージ固定の方法の選択に依存している。ファインマンと{{仮リンク|エルンスト・シティッケルベルグ|en|Ernst Stueckelberg<!-- [[:ja:エルンスト・シュテュッケルベルク]] とリンク -->}}(Ernst Stueckelberg)の使用したゲージに対して、[[光子]]のプロパゲーターは、
:<math>{-i g^{\mu\nu} \over p^2 + i\epsilon }.</math>
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