「ヤコビ行列」の版間の差分
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Buriedunderground (会話 | 投稿記録) m ヤコビ行列の定義と微分可能性との関係を整理 |
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[[数学]]、特に[[多変数微分積分学]]および[[ベクトル解析]]における'''ヤコビ行列'''(やこびぎょうれつ、{{lang-en-short|''Jacobian matrix''}})または'''関数行列'''(かんすうぎょうれつ、{{lang-de-short|''Funktionalmatrix''}})は、一変数スカラー値関数における[[微分係数|接線の傾き
:<math>J_f = D_x f = \frac{\partial f}{\partial x} = \begin{pmatrix}
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のように表される。
ヤコビ行列の[[行列式]]は、'''ヤコビ行列式''' (''{{lang-en-short|Jacobian determinant}}'') あるいは単に'''ヤコビアン''' (''{{lang|en|Jacobian}}'') と呼ばれる。ヤコビアンは変数変換に
これらは[[
== 定義 ==
{{mvar|D}} を {{mvar|n}} 次元[[ユークリッド空間]] {{math|'''R'''{{sup|''n''}}}} の[[開集合]]とし、{{mvar|f}} を {{mvar|D}} 上で定義され、{{math|'''R'''{{sup|''m''}}}} に値を取る[[
点 {{ :<math>\frac{\partial f}{\partial x}(p) = \begin{pmatrix}
\cfrac{\partial f_1}{\partial x_1}(p) & \cdots & \cfrac{\partial f_1}{\partial x_n}(p) \\
\vdots & \ddots & \vdots \\
\cfrac{\partial f_m}{\partial x_1}(p) & \cdots & \cfrac{\partial f_m}{\partial x_n}(p)
\end{pmatrix}</math>
なる {{mvar|''m'' × ''n''}} 行列をいう。これをしばしば {{math|''J{{ind|f}}''(''p'')}} や {{math|''Df''(''p'')}} などと表す。
{{math|''m'' {{=}} ''n''}} の場合、ヤコビ行列は正方行列となり、その[[行列式]]を考えることができる。ヤコビ行列の行列式 {{math|{{!}}''J{{sub|f}}''
:<math>\lim_{x\to p}\cfrac{f(x)-(A(x-p)+f(p))}{\|x- p\|} =0</math>▼
:<math>\bigg|\cfrac{\partial(y_1, \ldots, y_n)}{\partial(x_1, \ldots, x_n)}\bigg|, \quad \cfrac{D(y_1, \ldots, y_n)}{D(x_1, \ldots, x_n)}</math>▼
のような記号で表記されることもある。▼
== 性質 ==▼
{{mvar|f}} が {{mvar|D}} 全域で微分可能な場合、{{mvar|p}} に対して {{math|''J{{sub|f}}'' (''p'' )}} を対応させる写像▼
ヤコビ行列は、実関数に関する微分係数および導函数の自然な拡張となっている。つまり、{{math|''n'' {{=}} ''m'' {{=}} 1}} のとき、{{math|(1, 1)}}-型行列とその唯一の成分である実数とを同一視することにより、ヤコビ行列の概念は微分係数および導函数の概念に一致する。▼
{{mvar|f}} が点 {{mvar|p}} において任意の[[偏微分]]を持つならば {{mvar|p}} においてヤコビ行列は存在する。しかし、{{mvar|f}} の偏微分可能性だけでは {{mvar|f}} の[[全微分|微分可能性]]は言えないから、ヤコビ行列が存在しても {{mvar|f}} は {{mvar|p}} において必ずしも全微分可能でない。
{{mvar|f}} が {{mvar|D}} 上の点 {{mvar|p}} で微分可能、すなわち
なる線型写像 {{mvar|df}} が存在するとき、この線型写像 {{mvar|df}} の標準基底に関する表現行列は {{mvar|f}} の {{mvar|p}} におけるヤコビ行列 {{math|''J{{sub|f}}''(''p'')}} によって与えられる(すなわち、{{math|'''R'''{{sup|''m''}}}} のベクトルの各成分への[[射影]] {{math|'''R'''}} への[[射影]] {{math|π{{sub|''i''}}: '''R'''{{sup|''m''}} → '''R''' (''i'' {{=}} 1, 2, ..., ''m'' )}} に対して
: <math>f_i := \pi_i \circ f</math>
と
: <math> \bigg(\frac{\partial f_i}{\partial x_j}\bigg|_{x=p}\bigg)_{i=1,\ldots,m \atop j=1,\ldots,n}</math>
と書くことができる)。またこれは {{mvar|f}} が {{mvar|D}} の全域で微分可能であるとき、{{mvar|p}} に対して {{math|''J{{sub|f}}'' (''p'')}} を対応させる写像 {{math|''J{{ind|f}}'': ''p'' {{mapsto}} ''J{{ind|f}}''(''p'')}} は {{mvar|f}} の[[全微分]]であると言っても同じことである。
▲{{mvar|f}} が点 {{mvar|
▲{{math|''m'' {{=}} ''n''}} の場合、ヤコビ行列は正方行列となり、その[[行列式]]を考えることができる。ヤコビ行列の行列式 {{math|{{!}}''J{{sub|f}}'' {{!}}}} を'''ヤコビ行列式'''、'''関数行列式'''あるいは簡単に'''ヤコビアン'''と呼ぶ。ヤコビ行列式 {{math|{{!}}''J{{sub|f}}'' {{!}}}} は
▲:<math>\bigg|\cfrac{\partial(y_1, \ldots, y_n)}{\partial(x_1, \ldots, x_n)}\bigg|, \quad \cfrac{D(y_1, \ldots, y_n)}{D(x_1, \ldots, x_n)}</math>
▲のような記号で表記されることもある。
▲== 性質 ==
▲ヤコビ行列は、実関数に関する微分係数および導函数の自然な拡張となっている。つまり、{{math|''n'' {{=}} ''m'' {{=}} 1}} のとき、{{math|(1, 1)}}-型行列と実数とを同一視することにより、ヤコビ行列の概念は微分係数および導函数の概念に一致する。
: <math>f(x)=f(p)+J_f(p)(x-p)+o(\|x-p\|)</math>
: <math>J_{g \circ f}(p) = J_g(f(p)) \cdot J_f(p)</math>
が成り立つ。これは、合成関数の微分に相当する。
=== 逆関数の定理 ===
ここでは、{{mvar|f}} が {{mvar|D}} 上で[[滑らかな関数| {{mvar|C{{sup|k}}}} 級]] {{math|(''k'' ≥ 1)}} であるとする。
{{math|''m'' {{=}} ''n''}} のとき、{{mvar|f}} の {{mvar|p}} におけるヤコビ行列は正方行列であるが、ヤコビ行列が[[正則行列]]である場合、{{mvar|f}} は 局所的に[[全単射]]となり、その逆関数は {{math|''C{{sup|k}}''}} 級であり、{{math|''f'' (''p'' )}} でのヤコビ行列は {{math|''J{{sub|f}}''
つまり、{{mvar|p}} を含むある領域 {{mvar|D{{'}}}} について、{{mvar|f}} の {{mvar|D{{'}}}} への制限
: <math>h := f|_{D'}\colon D' \to f(D')</math>
が {{mvar|C{{sup|k}}}} 級全単射で、
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となる。
一方、{{math|''J{{sub|f}}''
* {{mvar|f}} は {{mvar|p}} のまわりで局所的に全単射だが、逆関数が {{math|''f''
*;例: {{math|''x''
* {{mvar|f}} は {{mvar|p}} のまわりで局所的にも全単射でない
*;例: {{math|''x''
この時、{{mvar|p}} を[[特異点 (数学)|特異点]]、または
== 多様体論におけるヤコビ行列 ==
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{{mvar|M, N}} をそれぞれ {{mvar|m}} 次元、{{mvar|n}} 次元の {{math|''C{{sup|k}}'' (''k'' ≥ 1)}} 多様体で、{{mvar|f}} をその間の {{mvar|C{{sup|k}}}} 級写像だとする。
このとき、{{mvar|f}} の点 {{math|''p'' ∈ ''M''}} での微分 {{
この基底に関する {{
写像の微分は局所座標に依存しないが、ヤコビ行列は局所座標の選び方に依存する。
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=== 円座標 ===
円座標は、直交座標への座標変換 {{math|(''x'' , ''y''
:<math>|J_f| = \left| \frac{\partial (x , y)}{\partial (r, \theta)} \right| = \begin{vmatrix}
\cos\theta & -r\sin\theta \\
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=== 円柱座標 ===
[[円柱座標変換|円柱座標]]は、直交座標への座標変換 {{math|(''x'', ''y'', ''z''
:<math>|J_f| =\begin{vmatrix}
\cos\theta & -r\sin\theta & 0 \\
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0 & 0 & 1
\end{vmatrix}= r</math>
となる。従って、円座標のときと同じく、特異点は {{math|''r'' {{=}} 0}} となる点、即ち {{math|(0, θ, ''z''
=== 球座標 ===
球座標は、直交座標への座標変換 {{math|(''x'', ''y'', ''z''
:<math>|J_f| =\begin{vmatrix}
\sin\theta\cos\phi & r\cos\theta\cos\phi & -r\sin\theta\sin\phi \\
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\cos\theta & -r\sin\theta & 0
\end{vmatrix}= r^2 \sin\theta</math>
となる。従って、特異点は {{math|''r'' {{=}} 0}} または {{math|sin θ {{=}} 0}} となる点、即ち {{math|(0, θ, φ)}} と {{math|(''r'', 0, φ), (''r'', π, φ)}} である。これは直交座標での {{math|(0, 0, 0), (0, 0, ''r''
== 脚注 ==
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