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7行目: <math>f(\epsilon) = \frac{1}{\mathrm{e}^{\beta(\epsilon-\mu)} +1}</math> }} で表される。パラメータ {{mvar\|β}} は系の[[逆温度]]~~と解釈され~~で、[[熱力学温度]] {{mvar\|T}} と {{math\|1=''β''=1/''[[kT (エネルギー)\|kT]]''}} で関係付けられ~~る[[逆温度]]であ~~る。{{mvar\|μ}} は系の[[化学ポテンシャル]]である。 [[絶対零度]]（{{math\|''T''→0}}, {{math\|''β''→∞}}）の極限では、フェルミ分布関数は[[ヘヴィサイドの階段関数]]を用いて 24行目: }} で与えられる<ref>[[伏見康治]]「[http://ebsa.ism.ac.jp/ebooks/sites/default/files/ebook/204/pdf/ch09-01.pdf 確率論及統計論]」第IX章量子統計力学 §75. Fermi統計法，Bose統計法 p. 430.</ref>。フェルミ分布関数は {{math\|0}} から {{math\|1}} の間の値をとる。これは[[パウリの排他原理]]によりフェルミ粒子が一つの準位には一つまでしか入らないことを反映している。 ==脚注== {{reflist}}▼ ==参考文献==▼ * {{cite book\|和書\|last=高田\|author=\|first=康民\|title=多体問題\|series=朝倉物理学大系\|date=\|year=1999\|publisher=朝倉書店\|location=\|isbn=978-4-254-13679-1}} * {{cite book\|last=Kittel\|author=\|first=Charles\|title=キッテル固体物理学入門\|edition=8\|series=\|date=\|year=2005\|publisher=丸善出版\|translator=宇野良清、津屋昇、新関駒二郎、森田章、山下次郎\|location=\|isbn=978-4-621-07653-8}} {{DEFAULTSORT:ふえるみふんふかんすう}}▼ [[Category:統計力学]]▼ [[Category:量子力学]]▼ [[Category:特殊関数]]▼ ==関連項目== * [[粒子統計]] 32 ⟶ 42行目: * [[状態密度]] * [[シグモイド関数]] ▲==参考文献== ▲{{reflist}} ▲{{DEFAULTSORT:ふえるみふんふかんすう}} ▲[[Category:統計力学]] ▲[[Category:量子力学]] ▲[[Category:特殊関数]]

「フェルミ分布関数」の版間の差分